氣體動(dòng)力學(xué)在流量測量電子技術(shù)中的應用
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很多場(chǎng)合需要對氣體的流量進(jìn)行精確地測量。隨著(zhù)電子技術(shù)的發(fā)展，人們希望測量器件能直接給出電信號以便用微機進(jìn)行數據采集與處理。但流量的測量裝置在多數情況下難以給出電信號，然而壓差傳感器技術(shù)卻已很成熟從而方便地提供模擬電信號。本文從Navier-Stokes方程出發(fā)，得到了流過(guò)圓管的氣流量Q與圓管兩端壓差ΔP為線(xiàn)性關(guān)系所必須滿(mǎn)足的條件。在此基礎上設計了層流元件使上述線(xiàn)性關(guān)系得到滿(mǎn)足，從而可通過(guò)測量壓差測量流量。
實(shí)驗結果與用PVT法得到的結果一致，在測量低流量時(shí)本文提出的方法優(yōu)于PVT法。
1 流量Q與壓差ΔP為線(xiàn)性關(guān)系所必須滿(mǎn)足的條件
用標準節流件也可得到流量Q與圓管兩端壓差ΔP之間的關(guān)系。但通常這種關(guān)系是非線(xiàn)性的，為信號處理帶來(lái)了諸多不便。事實(shí)上，根據流體動(dòng)力學(xué)原理，在一定的條件下可得到Q與ΔP呈線(xiàn)性關(guān)系。下面考察圓管內流量Q與壓差ΔP呈線(xiàn)性關(guān)系所必須滿(mǎn)足的條件。首先考慮如圖1所示的直徑為D＝2R，長(cháng)度為l的圓管內空氣的流動(dòng)情況。設X軸在管軸上，y表示由管軸向外的徑向坐標。沿著(zhù)管軸方向的速度記作u，它僅僅是y的函數。同時(shí)在每個(gè)截面上壓力為常數。根據流體動(dòng)力學(xué)理論，在柱坐標系下，可壓縮粘性流體的運動(dòng)所滿(mǎn)足的Navier-Stokes方程只留下一個(gè)軸向分量：
(1)
圖1
(2)
。 即
流量 
2 實(shí)驗
實(shí)驗裝置如圖2所示。0.3MPa壓力的氣體分成兩路：一路經(jīng)2號電磁閥推動(dòng)夾具將有一定透氣度的待測樣品夾緊；另一路經(jīng)一號電磁閥進(jìn)入定值器，調節定值器以改變進(jìn)入測頭的氣壓。實(shí)驗中在樣品兩邊的壓差為980Pa的條件下測量通過(guò)特定面積具有一定透氣度的樣品的氣流量(即透氣度)。用壓差傳感器測量壓差ΔPm＝P1-P2，整個(gè)測量頭部分的壓差ΔP＝(P1-P2)+(P2-P0)＝ΔPm+980Pa。因此，ΔPm∝ΔP∝Q，這樣，就可用壓差傳感器測量出壓差就可得到流量。為了保證測量精度，采用高低兩個(gè)壓差傳感器覆蓋整個(gè)流量范圍。用粉末冶金材料特制了24片不同透氣度的膜片作為被測樣品。作為比較，用PVT法對上述系列粉末冶金薄片的透氣度進(jìn)行了測量。
圖2 實(shí)驗裝置
注: 1測量頭 2層流元件 3被測膜片 4壓差傳感器 5信號處理單元
實(shí)驗結果見(jiàn)表1，圖3～圖8。圖3和圖4表明，測量頭的設計是成功的。它完全保證了流量與測量頭兩端的壓差呈線(xiàn)性關(guān)系，為數據處理提供了方便。由表1所示的線(xiàn)性函數擬合結果可以看出，斜率B的數值比較接近，且本文采用的壓差法所得的結果的相關(guān)性和標準偏差都優(yōu)于PVT法。由圖5可見(jiàn)，在小流量段PVT法所得結果的離散性較大，而圖3所示的壓差法的結果則很理想。因此可以說(shuō)本文的方法為小流量的測量提供了一種精確的測量手段具有重要的實(shí)用意義。對高流量段，由圖4和圖6可見(jiàn)，結果都很好。由圖7和圖8可以看出壓差法與PVT法的結果基本一致，斜率略有差異。事實(shí)上，這種微小的差異不難通過(guò)對信號處理單元的軟硬件調整(如放大倍數)使之一致(比如以PVT法為校驗方法時(shí)。本文還用轉子流量計進(jìn)行了測量以作比較。但由于轉子流量計的毛細管結構對被測氣流有明顯的影響，得到的數據與傳感器的輸出電壓呈平方關(guān)系。 加速度計相關(guān)文章:加速度計原理 熱式質(zhì)量流量計相關(guān)文章:熱式質(zhì)量流量計原理 流量計相關(guān)文章:流量計原理
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