磁致位移傳感器檢測線(xiàn)圈與信號振蕩關(guān)系研究

以上實(shí)驗表明：不同磁致伸縮線(xiàn)體在同匝檢測線(xiàn)圈方案下進(jìn)行檢測時(shí)，材料的變化未引起感應波主頻率的較大變化。

表1 同匝異線(xiàn)感應波頻率分析結果(kHz)

4、信號振蕩與線(xiàn)圈匝數關(guān)系的分析

由于影響線(xiàn)圈信號的因素較多，本文對感應波信號振蕩的主要影響因素進(jìn)行了分析。

首先，所檢測到的感應波的振蕩不應是磁疇偏轉振蕩的直接反映。由式(1)可知：當電流呈方波波形時(shí)，周向磁場(chǎng)隨時(shí)間的變化亦呈方波波形。如圖7所示[4]，如果周向磁場(chǎng)引起的是可逆磁疇變化，磁通量應為O狀態(tài)對應的磁疇磁通量或A狀態(tài)對應的磁疇磁通量;如果周向磁場(chǎng)引起的是不可逆磁疇變化，磁通量應為B狀態(tài)對應的磁疇磁通量或C狀態(tài)對應的磁疇磁通量。而在定磁場(chǎng)作用下，磁疇將保持一種固定的狀態(tài)，或在該狀態(tài)附近。另外，在驅動(dòng)脈沖電路一定的情況下，驅動(dòng)脈沖的前沿振蕩和后沿振蕩是一定的，磁疇即使隨驅動(dòng)脈沖的前沿振蕩和后沿振蕩波動(dòng)，其主頻值也不會(huì )因檢測線(xiàn)圈匝數的變化而變化[5-6]。所以，通過(guò)線(xiàn)圈檢測到的振蕩不應該是磁疇偏轉振蕩的直接反映。

圖7 磁化和反磁化過(guò)程的各個(gè)階段

其次，所檢測到的感應波的振蕩不應是由磁致伸縮線(xiàn)體的振蕩變化引起的。分析如下：若振蕩是由磁致伸縮直線(xiàn)扭轉導致的逆磁致伸縮效應引起的磁通量的變化，則：對于相同的磁致伸縮線(xiàn)體，當采用不同的線(xiàn)圈匝數進(jìn)行檢測時(shí)，感應波振蕩頻率不應有較大的變化;對于不同的磁致伸縮線(xiàn)體，采用相同的線(xiàn)圈匝數進(jìn)行檢測時(shí)，感應波振蕩頻率應有較大的差異。而這與實(shí)驗結果不符。

反之，由實(shí)驗結果可知，感應波振蕩的原因應主要是檢測線(xiàn)圈電路的電信號振蕩。作者對感應波振蕩頻率與檢測線(xiàn)圈匝數的關(guān)系進(jìn)行理論分析。

理論上，自感系數的計算方法一般比較復雜，實(shí)際中常常采用實(shí)驗方法來(lái)測定，簡(jiǎn)單的情形可以根據畢奧-薩伐爾定律和式(4)進(jìn)行計算：

Ψ=LI 　　(4)

其中Ψ是磁通匝鏈數，L是自感系統，I是電流。

對于單匝密繞螺線(xiàn)管有：

L=μ0n2V=μ0N2S/l (5)

其中μ0是真空磁導率，n是單位長(cháng)度內的匝數，V是螺線(xiàn)管的體積，N是總匝數，S是螺線(xiàn)管的截面積，l是螺線(xiàn)管的長(cháng)度。

由RLC電路暫態(tài)過(guò)程相關(guān)理論，針對如圖8所示的理想電路，對于電路中的振蕩信號討論如下。

圖8 LCR電路

電路中的阻尼度為：

(6)

如果電路中的電阻不太大使得λ1，便可視為阻尼振蕩，其振蕩頻率f和周期T在L>>R時(shí)有：

(7)

(8)

由公式(5)、(7)、(8)可得：

(9)

(10)

對于本文所討論的線(xiàn)圈，在匝數N變化時(shí)，截面積S和分布電容C也會(huì )發(fā)生變化。由前述實(shí)驗可知，引起感應波信號振蕩的主要因素應為檢測線(xiàn)圈本身，當截面積S和分布電容C隨線(xiàn)圈匝數變化較小時(shí)可近似為常量，此時(shí)即有：感應波信號振蕩頻率與線(xiàn)圈匝數成反比關(guān)系，感應波信號振蕩周期與線(xiàn)圈匝數成正比關(guān)系。

5、結論

本文通過(guò)實(shí)驗確定了在通過(guò)檢測線(xiàn)圈檢測磁致伸縮直線(xiàn)位移傳感器的信號波形時(shí)，所得到的波形主要是感應波形和彈性波形，其中引起感應波的主要是磁致伸縮效應下磁疇的偏轉和磁疇壁的位移，但感應波信號的前沿振蕩和后沿振蕩并不是磁疇變化的直接反映，而是與檢測線(xiàn)圈匝數有關(guān)的量。分析可知，感應波信號振蕩頻率與線(xiàn)圈匝數成反比關(guān)系。該結論為進(jìn)一步提高傳感器系統的檢測精度和檢測范圍，規避檢測線(xiàn)圈對檢測信號的負面影響，提供了實(shí)驗數據和理論基礎。

參考文獻

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