分布式光纖傳感技術(shù)的特點(diǎn)與研究現狀

1、分布式光纖傳感技術(shù)的特點(diǎn)

分布式光纖傳感技術(shù)具有同時(shí)獲取在傳感光纖區域內隨時(shí)間和空間變化的被測量分布信息的能力，其基本特征為[1]：

①分布式光纖傳感系統中的傳感元件僅為光纖；

②一次測量就可以獲取整個(gè)光纖區域內被測量的一維分布圖，將光纖架設成光柵狀，就可測定被測量的二維和三維分布情況；

③系統的空間分辨力一般在米的量級，因而對被測量在更窄范圍的變化一般只能觀(guān)測其平均值；

④系統的測量精度與空間分辨力一般存在相互制約關(guān)系；

⑤檢測信號一般較微弱，因而要求信號處理系統具有較高的信噪比；

⑥由于在檢測過(guò)程中需進(jìn)行大量的信號加法平均、頻率的掃描、相位的跟蹤等處理，因而實(shí)現一次完整的測量需較長(cháng)的時(shí)間。

2、分布式光纖傳感技術(shù)研究現狀

分布式光纖傳感技術(shù)一經(jīng)出現，就得到了廣泛的關(guān)注和深入的研究，并且在短短的十幾年里得到了飛速的發(fā)展．依據信號的性質(zhì)，該類(lèi)傳感技術(shù)可分為4類(lèi)：①利用后向瑞利散射的傳感技術(shù)；②利用喇曼效應的傳感技術(shù)；③利用布里淵效應的傳感技術(shù)；④利用前向傳輸模耦合的傳感技術(shù)．

2.1、利用后向瑞利散射的分布式光纖傳感技術(shù)

瑞利散射是入射光與介質(zhì)中的微觀(guān)粒子發(fā)生彈性碰撞所引起的，散射光的頻率與入射光的頻率相同．在利用后向瑞利散射的光纖傳感技術(shù)中，一般采用光時(shí)域反射（OTDR）結構來(lái)實(shí)現被測量的空間定位，典型傳感器的結構如圖1所示．依據瑞利散射光在光纖中受到的調制作用，該傳感技術(shù)可分為強度調制型和偏振態(tài)調制型。

圖1　后向散射型分布式光纖傳感器基本系統框圖

2.1.1強度調制型[2]

當一束脈沖光在光纖中傳播時(shí)，由于光纖中存在折射率的微觀(guān)不均勻性，會(huì )產(chǎn)生瑞利散射．如果外界物理量的變化能夠引起光纖的吸收、損耗特性或瑞利散射系數的變化，那么通過(guò)檢測后向散射光信號的強度就能夠獲得外界物理量的大?。壳盎趯笙蛉鹄⑸涔膺M(jìn)行強度調制的傳感器有利用微彎損耗構成的分布式光纖力傳感器、利用光纖材料在放射線(xiàn)照射下所引起光損耗構成的分布式輻射傳感器，利用化學(xué)染料對光的吸收特性構成的分布式化學(xué)傳感器，利用液芯光纖瑞利散射系數與溫度的關(guān)系構成的分布式溫度傳感器。

2.1.2偏振態(tài)調制型

偏振態(tài)光時(shí)間域反射法（POTDR）最初是由Rogers[3]提出的，其基本原理是，如果光纖受一些外界物理量的調制，那么光的偏振態(tài)就會(huì )隨之發(fā)生變化，而瑞利散射光在散射點(diǎn)的偏振方向與入射光相同，所以在光纖的入射端對后向瑞利散射光的偏振態(tài)和光信號的延遲時(shí)間進(jìn)行檢測就可獲得外界物理量的分布情況．由于磁場(chǎng)、電場(chǎng)、橫向壓力和溫度都能夠對光纖中光的偏振態(tài)進(jìn)行調制，因此該技術(shù)可用于實(shí)現多個(gè)物理量的測量。

基于后向瑞利散射的傳感技術(shù)是現代分布式光纖傳感技術(shù)的基礎，它在80年代初期得到了廣泛的發(fā)展．然而由于該技術(shù)難以克服測量精度低、傳感距離短的缺陷，目前在這方面的研究已鮮有報道。

2.2、利用拉曼效應的分布式光纖傳感技術(shù)

2.2.1利用自發(fā)拉曼散射的分布式溫度傳感技術(shù)

光通過(guò)光纖時(shí)，光子和光纖中的光聲子會(huì )產(chǎn)生非彈性碰撞，發(fā)生喇曼散射，波長(cháng)大于入射光為斯托克斯光，波長(cháng)小于入射光為反斯托克斯光．斯托克斯光與反斯托克斯光的強度比和溫度的關(guān)系可由下式表示：

R(T)=(λs/λA)4exp(-hcu/KT)(1)

式中h－普朗克常數；

c－真空光速；

K－波爾茲曼常數；

T－絕對溫度．

因而這一關(guān)系與光時(shí)域反射技術(shù)結合就可構成分布式溫度傳感器。圖2是該類(lèi)傳感器的基本結構框圖。采用斯托克斯光與反斯托克斯光的強度比可消除光纖的固有損耗和不均勻性所帶來(lái)的影響。

圖2　基于自發(fā)喇曼散射的分布式光纖溫度傳感器原理框圖

基于拉曼散射的分布式溫度傳感技術(shù)是分布式光纖傳感技術(shù)中最為成熟的一項技術(shù)．對中國的重慶大學(xué)[5]和中國計量學(xué)院[6]。目前，該類(lèi)傳感器的一些產(chǎn)品已出現在國際、國內市場(chǎng)，最為著(zhù)名的是英國York公司的DTS80，它的空間分辨力和溫度分辨力分別能達到1m、1℃，測量范圍為4～8km。

2.2.2利用受激拉曼效應的分布式應力傳感技術(shù)

該傳感技術(shù)最初是由Farries和Rogers[7]提出的。處于傳感光纖兩端的Nd:YAG激光器和He-Ne激光器分別發(fā)出一波長(cháng)為617nm脈沖光和一波長(cháng)為633nm連續波．由于兩束光的頻率差處于喇曼放大的增益譜內，連續光受脈沖光的作用就以喇曼增益放大．由于喇曼增益對脈沖光和探測光的偏振態(tài)極其敏感，而兩束光的偏振態(tài)能被光纖上的橫向應力所調制，因此利用連續光的強度和光在光纖中的傳播時(shí)間就可獲得橫向應力在光纖上的分布。

2.3、利用布里淵效應的分布式光纖傳感技術(shù)

2.3.1　利用自發(fā)布里淵散射的分布式光纖溫度、應變傳感技術(shù)

光通過(guò)光纖時(shí)，光子和光纖中因自發(fā)熱運動(dòng)而產(chǎn)生的聲子會(huì )產(chǎn)生非彈性碰撞，發(fā)生自發(fā)布里淵散射．散射光的頻率相對入射光的頻率發(fā)生變化，這一變化的大小與散射角和光纖的材料特性有關(guān)．與布里淵散射光頻率相關(guān)的光纖材料特性主要受溫度和應變的影響，因此，通過(guò)測定脈沖光的后向布里淵散射光的頻移就可實(shí)現分布式溫度、應變測量．Tkach等人在1989年提出了一種基于該原理的分布式傳感器[8]．Parker等人于1997年通過(guò)實(shí)驗觀(guān)察到溫度、應變與自發(fā)布里淵散射光的功率分別存在正、反比例關(guān)系，并依據布里淵散射光的頻移與溫度和應變的變化成正比的實(shí)驗結果而提出，通過(guò)求解功率變化與頻率變化的耦合方程可實(shí)現單根光纖上溫度與應變同時(shí)測量[9]。

2.3.2　利用受激布里淵效應的分布式溫度、應變傳感技術(shù)該技術(shù)

最初是由日本NTT的Horiguchi[10]提出的，由于它在溫度、應變測量上所能達到的測量精度、傳感長(cháng)度和空間分辨力高于其它傳感技術(shù)，目前得到廣泛的關(guān)注與研究?；谠摷夹g(shù)的傳感器的典型結構為布里淵放大器結構，如圖3所示。處于光纖兩端的可調諧激光器分別將一脈沖光與一連續光注入傳感光纖，當兩束光的頻率差處于相遇光纖區域中的布里淵增益帶寬內時(shí)，兩束光就會(huì )在作用點(diǎn)產(chǎn)生布里淵放大器效應，相互間發(fā)生能量轉移。在對兩束激光器的