LED發(fā)光二極管的發(fā)光機理詳細圖解

1.p-n結電子注入發(fā)光
　 圖1、圖2表示p-n結未知電壓是構成一定的勢壘；當加正向偏置時(shí)勢壘下降，p區和n區的多數載流子向對方擴散。由于電子遷移率μ比空穴遷移率大得多，出現大量電子向P區擴散，構成對P區少數載流子的注入。這些電子與價(jià)帶上的空穴復合，復合時(shí)得到的能量以光能的形式釋放。這就是P-N結發(fā)光的原理。


P-N結發(fā)光的原理圖1



P-N結發(fā)光的原理圖2

　　發(fā)光的波長(cháng)或頻率取決于選用的半導體材料的能隙Eg。如Eg的單位為電子伏（eV） ,
Eg=hv/q=hc/(λq)
λ=hc/(qEg)=1240/Eg (nm)
　　半導體可分為置接帶隙和間接帶隙兩種，發(fā)光二極管大都采用直接帶隙材料，這樣可使電子直接從導帶躍遷到價(jià)帶與空穴復合而發(fā)光，有很高的效率。反之，采用間接帶隙材料，其效率就低一些。下表列舉了常用半導體材料及其發(fā)射的光波波長(cháng)等參數。




3.異質(zhì)結注入發(fā)光
　　為了提高載流子注入效率，可以采用異質(zhì)結。圖4表示未加偏置時(shí)的異質(zhì)結能級圖，對電子和空穴具有不同高度的勢壘。圖5表示加正向偏置后，這兩個(gè)勢壘均減小。但空壘的勢壘小得多，而且空穴不斷從P區向n區擴散，得到高的注入效率。N區的電子注入P區的速率卻較小。這樣n區的電子就越遷到價(jià)帶與注入的空穴復合，而發(fā)射出由n型半導體能隙所決定的輻射。由于p取得能隙大，光輻射無(wú)法把點(diǎn)自己發(fā)到導帶，因此不發(fā)生光的吸收，從而可直接透射處發(fā)光二極管外，減少了光能的損失。



圖4




圖5

　 發(fā)光二極管與半導體二極管同樣加正向電壓，但效果不同。發(fā)光二極管把注入的載流子轉變成光子，輻射出光。一般半導體二極管注入的載流子構成正向電流。應嚴格加以區別。